Colisão elástica

Em um jogo de bilhar, as colisões são praticamente elásticas.

Mecânica clássica
Diagramas de movimento orbital de um satélite ao redor da Terra, mostrando a velocidade e aceleração.
Cinemática Deslocamento Velocidade Velocidade escalar Aceleração Aceleração centrípeta Movimento uniforme Movimento uniformemente variado Movimento retilíneo Movimento parabólico Movimento circular Movimento circular uniforme Movimento curvilíneo Movimento harmônico simples Movimento harmônico complexo
Dinâmica Força Inércia Produto de inércia Leis de Newton Primeira Lei de Newton Segunda Lei de Newton Terceira Lei de Newton Equações de movimento Ressonância
História História da física
Trabalho e Mecânica Energia cinética Energia potencial Trabalho Conservação da energia Força conservativa Força de contato Função de Lagrange Potência Retropropulsão Princípio de Hamilton
Sistema de partículas Centro de massa Corpo rígido Momento linear Conservação do momento linear Equilíbrio dinâmico Princípio de d'Alembert Sistema massa-mola
Colisões Impulso Colisão elástica Colisão inelástica
Movimento rotacional Posição angular Deslocamento angular Velocidade angular Aceleração angular Momento de inércia Torque Momento angular
Sistemas Clássicos Sistema dinâmico Sistema linear Sistema não linear Sistema hamiltoniano Sistema caótico
Formulações Mecânica newtoniana Mecânica hamiltoniana Mecânica lagrangiana Mecânica KvN Equação de Udwadia-Kalaba Mecânica de Routhian
Gravitação Lei da gravitação universal Princípio da superposição Constante gravitacional Velocidade de escape Leis de Kepler Princípio da equivalência
Físicos Isaac Newton Leonhard Euler Joseph-Louis Lagrange Pierre-Simon Laplace Galileu Galilei William Rowan Hamilton Johannes Kepler
v d e

Em física, uma colisão elástica ou choque elástico é um encontro entre dois corpos em que a energia cinética e o momento linear total do sistema se conservam, e em que os corpos envolvidos não sofrem deformações permanentes durante o impacto.^[1] Colisões perfeitamente elásticas ocorrem apenas se não houver conversão de energia cinética em outras formas (como calor ou ruído) e, portanto, elas não são parte das nossas experiências cotidianas.^[2] Algumas colisões entre átomos em gases são exemplos de colisões perfeitamente elásticas. Entretanto, existem alguns exemplos de colisões em mecânica onde a energia perdida pode ser insignificante. Estas colisões podem ser consideradas elásticas, mesmo que elas não sejam perfeitamente elásticas. Colisões de bolas de bilhar rígidas ou as bolas num pêndulo de Newton são dois exemplos disso.^[3]

As colisões em que a energia não se conserva e em que se produzem deformações permanentes nos corpos chamam-se inelásticas.^[1]

Resolução de problemas de colisão elástica

Em geral, na resolução de um problema de choque completamente elástico, começamos a partir da conservação do momento linear e da energia cinética antes e depois do impacto.

• O momento linear do sistema é preservado pela definição de colisão elástica: durante um choque, é possível considerar o sistema isolado por causa das forças conservativas que os objetos interagentes trocam, e portanto, é possível ignorar as demais forças envolvidas (exemplo: força gravitacional).
• Ainda, pela definição de colisão elástica, a energia mecânica total deve ser conservada. No entanto, considerando que o sistema está isolado durante o impacto, os potenciais das forças externas são ignorados e apenas a energia cinética dos corpos permanece.^[4][5]

Fórmulas

Supondo dois objetos que possuem elasticidade o suficiente para armazenar toda a energia recebida na deformação sob forma de energia potencial elástica, denominemos as massas das partículas de ${\displaystyle m_{1}}$ e ${\displaystyle m_{2}}$, analisemos uma situação em que esses corpos colidem frontalmente, temos que:

Figura 1. Adotando ${\displaystyle v_{1i}}$ como a velocidade inicial e ${\displaystyle v_{1f}}$ como velocidade final do objeto de massa ${\displaystyle m_{1}}$; ${\displaystyle v_{2i}}$ como a velocidade inicial e ${\displaystyle v_{2f}}$ como velocidade final do objeto de massa ${\displaystyle m_{2}}$

Enquanto a radiação de corpo negro não escapa de um sistema, os átomos em agitação térmica experimentam essencialmente colisões elásticas. Na média, os átomos ricocheteiam entre si mantendo a mesma energia cinética depois de cada colisão. Aqui, os átomos de hélio a temperatura ambiente se mostram retardados dois trilhões de vezes. Cinco átomos estão coloridos de vermelho para facilitar o acompanhamento de seus movimentos.

Neste caso, há conservação de energia mecânica total do sistema, podendo ser expressada pela equação:

${\displaystyle E_{mi}=E_{mf}}$

A energia mecânica total do sistema, no caso analisado, é a energia cinética dos corpos envolvidos:

${\displaystyle E_{ci}=E_{cf}}$

Como temos uma colisão frontal entre os corpos da figura 1, podemos escrever:

${\displaystyle E_{c1i}+E_{c2i}=E_{c1f}+E_{c2f}}$

Substituindo as massas e as velocidades das partículas na fórmula, temos:

${\displaystyle {\frac {1}{2}}m_{1}v_{1i}^{2}+{\frac {1}{2}}m_{2}v_{2i}^{2}={\frac {1}{2}}m_{1}v_{1f}^{2}+{\frac {1}{2}}m_{2}v_{2f}^{2}}$ ${\displaystyle (1)}$

Além da conservação de energia, teremos ainda no sistema conservação de momento linear, como podemos verificar em:

${\displaystyle m_{1}v_{1i}+m_{2}v_{2i}=m_{1}v_{1f}+m_{2}v_{2f}}$ ${\displaystyle (2)}$

Ao resolver ambas equações, obtém-se:

${\displaystyle v_{1f}={\frac {v_{1i}(m_{1}-m_{2})+2v_{2i}m_{2}}{m_{1}+m_{2}}}}$

${\displaystyle v_{2f}={\frac {v_{2i}(m_{2}-m_{1})+2v_{1i}m_{1}}{m_{1}+m_{2}}}}$

Além disso, relacionando as equações ${\displaystyle (1)}$ e ${\displaystyle (2)}$ e simplificando, teremos as velocidades relativas antes e depois do choque, conforme:

${\displaystyle v_{2f}-v_{1f}=-(v_{2i}-v_{1i})}$

A relação entre a velocidade dos dois corpos depois do choque e a velocidade dos corpos antes do choque é denominado coeficiente de restituição, ${\displaystyle e}$, mostrado na equação:

${\displaystyle e={\frac {v_{2f}-v_{1f}}{-(v_{2i}-v_{1i})}}}$

O coeficiente de restituição ${\displaystyle e}$ assume sempre o valor igual a 1 para colisões perfeitamente elásticas e quando o coeficiente de restituição é maior que zero e menor que 1 (${\displaystyle 0<e<1}$) a colisão é considerada parcialmente elástica, pois a energia cinética é parcialmente conservada. Se o coeficiente de restituição for zero, trata-se de uma colisão inelástica.^[6][7]

Colisão em duas dimensões

Quando dois corpos colidem em duas dimensões, a velocidade total de cada corpo deve ser divida em duas velocidades perpendiculares (decomposição vetorial): uma tangente à superfície comum dos corpos em colisão no ponto de contato, a outra ao longo da linha de colisão. Uma vez que a colisão apenas transmite força ao longo da linha de colisão, as velocidades que são tangentes ao ponto de colisão não mudam. As velocidades ao longo da linha de colisão podem, então, ser usadas nas mesmas equações que uma colisão unidimensional. As velocidades final podem ser calculadas a partir das duas novas velocidades e dependerão do ponto de colisão.^[8][9]

Colisão elástica em duas dimensões.

Exemplos

Quando duas massas iguais colidem elasticamente, a transferência total de momento linear de uma massa para a outra é observada, de modo que após o impacto, aquela que estava em movimento, para. Enquanto a que estava parada adquire velocidade, sendo que o momento linear e a energia cinética são conservados.^[1]

Colisão elástica entre massas iguais.

Teoria na prática

Supondo que uma arma de massa 1 kg (${\displaystyle m_{a}}$) dispare um projétil de massa 0,01 kg (${\displaystyle m_{p}}$) com velocidade de 400 m/s (${\displaystyle v_{p}}$), calcule a velocidade de recuo dessa arma (${\displaystyle v_{a}}$). Considerando o choque perfeitamente elástico, para determinar a velocidade de recuo da arma tem-se:^[10]

-O momento linear é conservado.

${\displaystyle |p_{i}|+|p_{f}|=0}$

${\displaystyle m_{a}v_{a}+m_{p}v_{p}=0}$

${\displaystyle 1\cdot v_{a}+0,01\cdot 400=0}$

${\displaystyle v_{a}=-4\ m/s}$

Referências

1. Halliday, D. & Resnick, R. (1991). Fundamentos de Física. 2. [S.l.]: Livros Técnicos e Científicos  !CS1 manut: Nomes múltiplos: lista de autores (link)
2. Mathavan, S. (2010). A theoretical analysis of billard ball dynamics under cushion impacts. [S.l.]: Journal of Mechanical Engineering Science. p. 1863 - 1873 
3. Haron, A. Coefficient of restitution of sports balls: A normal drop test in 'lOP Conference Series: Materials Science and Engineering. 36 1 ed. [S.l.: s.n.] 
4. Bagnato, V. S.; Zilio, S. C. «Mecânica, calor e ondas» (PDF). Consultado em 5 de dezembro de 2017 
5. «Física Básica - Mecânica» (PDF). Capítulo 9. Consultado em 5 de dezembro de 2017 
6. HALLIDAY, David; Robert, Resnik (1996). Física 1. 1 4 ed. Rio de Janeiro: LTC. 326 páginas 
7. Corradi, Wagner; Társia, Rodrigo Dias; Oliveira, Wanderson Silva de; Vieira, Sérgio Luiz Araújo; Nemes, Maria Carolina; Balzuweit, Karla (2010). Fundamentos da física 1. Belo Horizonte: UFMG. pp. 350–1 
8. «Colisões» (PDF). 2004. Consultado em 5 de dezembro de 2017 
9. Halliday; Resnick (1996). Física 1. Rio de Janeiro: LTC. pp. 209–13 
10. «Exercícios sobre Colisões». Consultado em 5 de dezembro de 2017