Effetto inverso di Faraday

L'effetto inverso di Faraday è l'effetto opposto all'effetto Faraday. Una magnetizzazione stazionaria ${\displaystyle {\bar {\mathbf {M} }}}$ è indotta da un campo elettrico esterno oscillante con frequenza ${\displaystyle \omega }$, ciò che si può ottenere, per esempio, con un impulso laser di elevata intensità. La magnetizzazione indotta è proporzionale al prodotto vettoriale di ${\displaystyle {\bar {\mathbf {E} }}}$ e ${\displaystyle {\bar {\mathbf {E^{*}} }}}$:

${\displaystyle {\bar {\mathbf {M} }}\propto {\bar {\mathbf {E(\omega )} }}\times {\bar {\mathbf {E^{*}(\omega )} }}}$

Questa equazione evidenzia che la luce di frequenza ${\displaystyle \omega }$ polarizzata circolarmente deve indurre una magnetizzazione allineata col vettore ${\displaystyle {\bar {\mathbf {k} }}}$. Poiché ${\displaystyle {\bar {\mathbf {E} }}}$ insiste sul prodotto vettoriale, onde polarizzate sinistrorse e destrorse devono indurre una magnetizzazione di segni opposti.

La magnetizzazione indotta si può comparare ad una magnetizzazione satura del mezzo.

Voci correlate

• Effetto Faraday