Liste der Mesonen

Die folgenden Tabellen behandeln Mesonen. Sie enthalten die Grundzustände aller bekannten und vorhergesagten pseudoskalaren (J^P = 0⁻) und Vektormesonen (J^P = 1⁻), sowie die Zustände bekannter Skalarmesonen (J^P = 0⁺), Pseudovektor-Mesonen (J^P = 1⁺) und Tensor-Mesonen (J^P = 2^±).

Die in den Tabellen verwendeten Formelzeichen sind: ${\displaystyle I}$ (Isospin), ${\displaystyle G}$ (G-Parität), ${\displaystyle J}$ (Gesamtdrehimpuls), ${\displaystyle P}$ (Parität), ${\displaystyle C}$ (C-Parität), ${\displaystyle Q}$ (elektrische Ladung), ${\displaystyle S}$ (Strangeness), ${\displaystyle C}$ (Charm), ${\displaystyle B'}$ (Bottomness), u (Up-Quark), d (Down-Quark), s (Strange-Quark), c (Charm-Quark) und b (Bottom-Quark) sowie die Symbole für die Teilchen selbst.

Es sind jeweils die Eigenschaften und die Quark-Zusammensetzung der Teilchen aufgelistet. Für die zugehörigen Antiteilchen sind Quarks durch Antiquarks zu ersetzen (und umgekehrt) und die Vorzeichen der Quantenzahlen ${\displaystyle Q}$, ${\displaystyle S}$, ${\displaystyle C}$ und ${\displaystyle B'}$ kehren sich um. Werte in rot sind durch das Experiment noch nicht sicher bestätigt, aber durch das Quarkmodell vorhergesagt und in Übereinstimmung mit den Messungen.

Die Ziffern in Klammern hinter einem Zahlenwert bezeichnen die Unsicherheit in den letzten Stellen des Wertes. (Beispiel: Die Angabe 134,9766(6) ist gleichbedeutend mit 134,9766 ± 0,0006.)

Pseudoskalare Mesonen

Grundzustände

Teilchen- Name	Teilchen	Quark- Zusammen- setzung	Anti- Teilchen	Quark- Zusammen- setzung	Masse (MeV/c^2) %	${\displaystyle I^{G}}$	${\displaystyle J^{PC}}$	${\displaystyle Q(e)}$	${\displaystyle S}$	${\displaystyle C}$	${\displaystyle B'}$	Lebensdauer (s)	zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle)
Pion[1]	π^+	ud	π^−	du	139,57039(18)	1^−	0^−	+1	0	0	0	2,6033(5) · 10^−8	99,99 %: μ^+ + νμ
Pion[2]	π^0	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}-d{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,}$  ^(a)	selbst	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}-d{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,}$  ^(a)	134,9768(5)	1^−	0^−+	0	0	0	0	8,52(18) · 10^−17	98,82 %: γ + γ
η-Meson[3]	η	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}-2s{\bar {s}}}{\sqrt {6}}} \,}$  ^(a)	selbst	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}-2s{\bar {s}}}{\sqrt {6}}} \,}$  ^(a)	547,862(17)	0^+	0^−+	0	0	0	0	5,0(3) · 10^−19  ^(b)	39 %: γ + γ 33 %: π^0 + π^0 + π^0 23 %: π^+ + π^− + π^0
η′-Meson[4]	η′ = η′(958)	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}+s{\bar {s}}}{\sqrt {3}}} \,}$  ^(a)	selbst	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}+s{\bar {s}}}{\sqrt {3}}} \,}$  ^(a)	957,78(6)	0^+	0^−+	0	0	0	0	3,31(15) · 10^−21  ^(b)	43 %: π^+ + π^− + η 29 %: (ρ^0 + γ) oder (π^+ + π^− + γ) 23 %: π^0 + π^0 + η
η-Meson mit Charm-Quarks[5]	ηc = ηc(1S)	cc	selbst	cc	2983,9(5)	0^+	0^−+	0	0	0	0	2,06 · 10^−23  ^(b)	siehe Zerfallsmoden ηc (PDF; 165 kB)
η-Meson mit Bottom-Quarks[6]	ηb = ηb(1S)	bb	selbst	bb	9398,7(2,0)	0^+	0^−+	0	0	0	0	unbekannt	siehe Zerfallsmoden ηb (PDF; 45 kB)
Kaon[7]	K^+	us	K^−	su	493,677(16)	^1⁄2	0^−	+1	+1	0	0	1,2380(20) · 10^−8	64 %: μ^+ + νμ 21 %: π^+ + π^0 5 %: π^0 + e^+ + νe 6 %: π^+ + π^+ + π^−
Kaon[8]	K^0	ds	K^0	sd	497,611(13)	^1⁄2	0^−	0	+1	0	0	^(c)	^(c)
K-Short[9]	KS^0	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {d{\bar {s}}-s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,}$  ^(e)	selbst	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {d{\bar {s}}-s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,}$  ^(e)	497,611(13)  ^(d)	^1⁄2	0^−	0	^(e)	0	0	8,954(4) · 10^−11	69 %: π^+ + π^− 30 %: π^0 + π^0
K-Long[10]	KL^0	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {d{\bar {s}}+s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,}$  ^(e)	selbst	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {d{\bar {s}}+s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,}$  ^(e)	497,611(13)  ^(d)	^1⁄2	0^−	0	^(e)	0	0	5,116(21) · 10^−8	40 %: π^± + e^∓ + νe 27 %: π^± + μ^∓ + νμ 19 %: π^0 + π^0 + π^0 12 %: π^+ + π^− + π^0
D-Meson[11]	D^+	cd	D^−	dc	1869,65(5)	^1⁄2	0^−	+1	0	+1	0	1,040(7) · 10^−12	siehe Zerfallsmoden D^+ (PDF; 358 kB)
D-Meson[12]	D^0	cu	D^0	uc	1864,83(5)	^1⁄2	0^−	0	0	+1	0	4,101(15) · 10^−13	siehe Zerfallsmoden D^0 (PDF; 639 kB)
D-Meson mit Strangeness[13]	Ds^+	cs	Ds^−	sc	1968,34(7)	0	0^−	+1	+1	+1	0	5,04(4) · 10^−13	siehe Zerfallsmoden Ds^+ (PDF; 273 kB)
B-Meson[14]	B^+	ub	B^−	bu	5279,34(12)	^1⁄2	0^−	+1	0	0	+1	1,638(4) · 10^−12	siehe Zerfallsmoden B^+ (PDF; 966 kB)
B-Meson[15]	B^0	db	B^0	bd	5279,65(12)	^1⁄2	0^−	0	0	0	+1	1,519(4) · 10^−12	siehe Zerfallsmoden B^0 (PDF; 1,2 MB)
B-Meson mit Strangeness[16]	Bs^0	sb	Bs^0	bs	5366,88(14)	0	0^−	0	−1	0	+1	1,515(4) · 10^−12	siehe Zerfallsmoden Bs^0 (PDF; 221 kB)
B-Meson mit Charm[17]	Bc^+	cb	Bc^−	bc	6274,9(8)	0	0^−	+1	0	+1	+1	5,10(9) · 10^−13	siehe Zerfallsmoden Bc^+ (PDF; 51 kB)

 

Zusammensetzung nur angenähert wegen endlicher Quark-Massen.

 

Die PDG gibt die Zerfallsbreite (Γ) an. Die Lebensdauer wurde daraus gemäß τ = ħ/Γ berechnet.

 

Eigenzustand der starken Wechselwirkung. Keine bestimmte Lebensdauer (siehe Anmerkungen zu Kaonen).

 

Als Massen von K_L und K_S sind die des K⁰ angegeben. Zwischen K_L und K_S gibt es jedoch einen Massenunterschied von etwa 2.2 · 10⁻¹¹ MeV/c².^[10]

 

Eigenzustand der schwachen Wechselwirkung, keine bestimmte Strangeness. Zusammensetzung nur angenähert wegen CP-Verletzung (siehe Anmerkungen zu Kaonen).

Weitere Zustände

Teilchen	Masse (MeV/c^2)	${\displaystyle I^{G}}$	${\displaystyle J^{PC}}$	${\displaystyle S}$	${\displaystyle C}$	${\displaystyle B'}$	zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle)
η(1295)	1294 ± 4	0^+	0^−+	0	0	0
π(1300)	1300 ± 100	1^−	0^−+	0	0	0
η(1405)	1408,8 ± 2,0	0^+	0^−+	0	0	0
η(1475)	1475 ± 4	0^+	0^−+	0	0	0
π(1800)	1810 ± 11	1^−	0^−+	0	0	0
ηc(2S)	3637,5 ± 1,1	0^+	0^−+	0	0	0

Vektormesonen

Grundzustände

Teilchen- name	Teilchen	Anti- Teilchen	Quark- Zusammen- setzung	Masse (MeV/c^2)	${\displaystyle I^{G}}$	${\displaystyle J^{PC}}$	${\displaystyle Q(e)}$	${\displaystyle S}$	${\displaystyle C}$	${\displaystyle B'}$	Lebensdauer (s)	zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle)
ρ-Meson[18]	ρ^+ = ρ(770)^+	ρ^− = ρ(770)^−	ud	775,26(25)	1^+	1^−	+1	0	0	0	≅ 4,5 · 10^−24  ^(f) ^(g)	~100%: π^± + π^0
ρ-Meson[18]	ρ^0 = ρ(770)^0	selbst	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}-d{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,}$	775,26(25)	1^+	1^−−	0	0	0	0	≅ 4,5 · 10^−24  ^(f) ^(g)	~100%: π^+ + π^−
ω-Meson[19]	ω = ω(782)	selbst	${\displaystyle \mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,}$	782,65(12)	0^−	1^−−	0	0	0	0	7,75(7) · 10^−23  ^(f)	89%: π^+ + π^− + π^0 8%: π^0 + γ
φ-Meson[20]	φ = φ(1020)	selbst	ss	1019,461(16)	0^−	1^−−	0	0	0	0	1,55(1) · 10^−22  ^(f)	49%: K^+ + K^− 34%: KS + KL 15%: (ρ + π) oder (π^+ + π^− + π^0)
J/ψ-Meson[21]	J/ψ = J/ψ(1S)	selbst	cc	3096,900(6)	0^−	1^−−	0	0	0	0	7,09(21) · 10^−21  ^(f)	64%: g + g + g 9%: γ + g + g 6%: e^+ + e^− 6%: μ^+ + μ^−
Υ-Meson[22]	Υ = Υ(1S)	selbst	bb	9460,30(26)	0^−	1^−−	0	0	0	0	1,22(3) · 10^−20  ^(f)	82%: g + g + g
Kaon[23]	K^*+ = K^*(892)^+	K^*− = K^*(892)^−	us	891,76(25)	^1⁄2	1^−	+1	+1	0	0	≅ 1,30 · 10^−23  ^(f) ^(g)	~100%: K + π
Kaon[23]	K^*0 = K^*(892)^0	K^*0 = K^*(892)^0	ds	895,55(20)	^1⁄2	1^−	0	+1	0	0	1,35(2) · 10^−23  ^(f)	~100%: K + π
D-Meson[24]	D^*+ = D^*(2010)^+	D^*− = D^*(2010)^−	cd	2010,26(5)	^1⁄2	1^−	+1	0	+1	0	6,9(19) · 10^−21  ^(f)	67%: D^0 + π^+ 30%: D^+ + π^0
D-Meson[25]	D^*0 = D^*(2007)^0	D^*0 = D^*(2007)^0	cu	2006,85(5)	^1⁄2	1^−	0	0	+1	0	>3,1 · 10^−22  ^(f)	64%: D^0 + π^0 35%: D^0 + γ
D-Meson mit Strangeness[26]	Ds^*+	Ds^*−	cs	2112,1(4)	0	1^−	+1	+1	+1	0	>3,4 · 10^−22  ^(f)	93%: Ds^+ + γ 6%: Ds^+ + π^0
B-Meson[27]	B^*+	B^*−	ub	5324,70(22)	^1⁄2	1^−	+1	0	0	+1	unbekannt	B^+ + γ
B-Meson[27]	B^*0	B^*0	db	5324,70(22)	^1⁄2	1^−	0	0	0	+1	unbekannt	B^0 + γ
B-Meson mit Strangeness[28]	Bs^*0	Bs^*0	sb	5415,4(1,8)	0	1^−	0	−1	0	+1	unbekannt	Bs^0+γ
B-Meson mit Charm ^(h)	Bc^*+	Bc^*−	cb	unbekannt	0	1^−	+1	0	+1	+1	unbekannt	unbekannt

 

Die PDG gibt die Zerfallsbreite (Γ) an. Die Lebensdauer wurde daraus gemäß τ = ħ/Γ berechnet.

 

Der exakte Wert hängt von der verwendeten Methode ab. Für Einzelheiten siehe angegebene Referenz.

 

Vom Standardmodell vorhergesagt, aber noch nicht beobachtet.

Weitere Zustände

Teilchen	Masse (MeV/c^2)	${\displaystyle I^{G}}$	${\displaystyle J^{PC}}$	${\displaystyle S}$	${\displaystyle C}$	${\displaystyle B'}$	zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle)
π1(1400)	1354 ± 25	1^−	1^−+	0	0	0
ω(1420)	1410 ± 60	0^−	1^−−	0	0	0
ρ(1450)	1465 ± 25	1^+	1^−−	0	0	0
π1(1600)	1660 ± 15	1^−	1^−+	0	0	0
ω(1650)	1670 ± 30	0^−	1^−−	0	0	0
φ(1680)	1680 ± 20	0^−	1^−−	0	0	0
ρ(1700)	1720 ± 20	1^+	1^−−	0	0	0
φ(2170)	2160 ± 80	0^−	1^−−	0	0	0
K^*(1410)	1414 ± 15	^1⁄2	1^−	+1	0	0
K^*(1680)	1718 ± 18	^1⁄2	1^−	+1	0	0
Ds1^*(2700)	2708,3 ± 4,0	0	1^−	+1	+1	0
ψ(2S)	3686,097 ± 0,025	0^−	1^−−	0	0	0	35%: J/ψ(1S) π^+ π^− 18%: J/ψ(1S) π^0 π^0 10%: χc0(1P) γ 10%: χc1(1P) γ 10%: χc2(1P) γ
ψ(3770)	3773,13 ± 0,35	0^−	1^−−	0	0	0	52%: D^0 D^0 41%: D^+ D^−
ψ(4040)	4039 ± 1	0^−	1^−−	0	0	0
ψ(4160)	4191 ± 5	0^−	1^−−	0	0	0
ψ(4230)	4220 ± 15	0^−	1^−−	0	0	0
ψ(4360)	4368 ± 13	0^−	1^−−	0	0	0
ψ(4415)	4421 ± 4	0^−	1^−−	0	0	0
ψ(4660)	4633 ± 7	0^−	1^−−	0	0	0
Υ(2S)	10023,26 ± 0,31	0^−	1^−−	0	0	0	18%: Υ(1S) π^+ π^− 9%: Υ(1S) π^0 π^0 7%: χb2(1P) γ 7%: χb1(1P) γ
Υ(3S)	10355,2 ± 0,5	0^−	1^−−	0	0	0	13%: χb2(2P) γ 13%: χb1(2P) γ 6%: χb0(2P) γ
Υ(4S)	10579,4 ± 1,2	0^−	1^−−	0	0	0	51%: B^+ B^− 49%: B^0 B^0
Υ(10860)	10885,2 ± 2,6	0^−	1^−−	0	0	0
Υ(11020)	11000 ± 4	0^−	1^−−	0	0	0

Skalarmesonen

Die Zusammensetzung von Skalarmesonen ist weitgehend noch unbekannt und Gegenstand aktueller Forschungen. Viele davon werden als mögliche Glueball- oder Tetraquark-Kandidaten diskutiert.^[29]

Teilchen	Masse (MeV/c^2)	${\displaystyle I^{G}}$	${\displaystyle J^{PC}}$	${\displaystyle S}$	${\displaystyle C}$	${\displaystyle B'}$	zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle)
f0(500) oder σ	400–550	0^+	0^++	0	0	0	dominant: π + π
f0(980)	990 ± 20	0^+	0^++	0	0	0	dominant: π + π
a0(980)	980 ± 20	1^−	0^++	0	0	0	dominant: η + π
f0(1370)	1200–1500	0^+	0^++	0	0	0	dominant: ρ + ρ
a0(1450)	1474 ± 19	1^−	0^++	0	0	0	ω + π + π
f0(1500)	1504 ± 6	0^+	0^++	0	0	0	50%: π + π + π + π 35%: π + π 9%: K + K 5%: η + η
f0(1710)	1723 ± 6	0^+	0^++	0	0	0
K0^*(700) oder κ	824 ± 30	^1⁄2	0^+	+1	0	0
K0^*(1430)	1425 ± 50	^1⁄2	0^+	+1	0	0	93%: K + π 9%: K + η
D0^*(2300)^0	2300 ± 19	^1⁄2	0^+	0	+1	0	beobachtet: D^+ + π^−
Ds0^*(2317)^+	2317,8 ± 0,5	0	0^+	+1	+1	0	beobachtet: Ds^+ + π^0
χc0(1P)	3414,71 ± 0,30	0^+	0^++	0	0	0
χb0(1P)	9859,44 ± 0,42	0^+	0^++	0	0	0
χb0(2P)	10232,5 ± 0,5	0^+	0^++	0	0	0

Pseudovektor-Mesonen

Teilchen	Masse (MeV/c^2)	${\displaystyle I^{G}}$	${\displaystyle J^{PC}}$	${\displaystyle S}$	${\displaystyle C}$	${\displaystyle B'}$	zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle)
h1(1170)	1166 ± 6	0^−	1^+−	0	0	0	beobachtet: ρ + π
b1(1235)	1229,5 ± 3,2	1^+	1^+−	0	0	0	dominant: ω + π
a1(1260)	1230 ± 40	1^−	1^++	0	0	0
f1(1285)	1281,9 ± 0,5	0^+	1^++	0	0	0	34%: π + π + π + π 52%: η + π + π 9%: K + K + π
h1(1415)	1416 ± 8	0^−	1^+−	0	0	0
f1(1420)	1426,4 ± 0,9	0^+	1^++	0	0	0	dominant: K + K + π
a1(1640)	1655 ± 16	1^−	1^++	0	0	0
K1(1270)	1272 ± 7	^1⁄2	1^+	+1	0	0	42%: K + ρ 28%: K0^*(1430) + π 16%: K^*(892) + π 11%: K + ω
K1(1400)	1403 ± 7	^1⁄2	1^+	+1	0	0	94%: K^*(892) + π
D1(2420)^0	2420,8 ± 0,5	^1⁄2	1^+	0	+1	0	beobachtet: D^*(2010)^+ + π^− beobachtet: D^0 + π^+ + π^−
Ds1(2460)^+	2459,5 ± 0,6	0	1^+	+1	+1	0	48%: Ds^*+ + π^0 18%: Ds^+ + γ
Ds1(2536)^+	2535,11 ± 0,06	0	1^+	+1	+1	0	D^*(2007)^0 + K^+ D^*(2010)^+ + K^0
B1(5721)^+	5725,9 ± 2,7	^1⁄2	1^+	0	0	+1	beobachtet: B^*0 + π^+
B1(5721)^0	5726,0 ± 1,3	^1⁄2	1^+	0	0	+1	dominant: B^*+ + π^−
Bs1(5830)^0	5828,63 ± 0,27	0	1^+	−1	0	+1	dominant: B^*+ + K^−
χc1(1P)	3510,67 ± 0,05	0^+	1^++	0	0	0	34%: J/ψ(1S) + γ
hc(1P)	3525,38 ± 0,11	0^−	1^+−	0	0	0	51%: ηc(1S) + γ
χc1(3872)	3871,69 ± 0,17	0^+	1^++	0	0	0	32%: D^0 + D^0 + π^0 24%: D^0 + D*^0
Zc(3900)	3887,2 ± 2,3	1^+	1^+−	0	0	0
Zc(4430)	4478 ± 18	1^+	1^+−	0	0	0
χc1(4140)	4146,8 ± 2,4	0^+	1^++	0	0	0
χc1(4274)	4274 ± 8	0^+	1^++	0	0	0
χb1(1P)	9892,78 ± 0,31	0^+	1^++	0	0	0	35%: Υ(1S) + γ
hb(1P)	9899,3 ± 0,8	0^−	1^+−	0	0	0	52%: ηb(1S) + γ
χb1(2P)	10255,46 ± 0,50	0^+	1^++	0	0	0	10%: Υ(1S) + γ 18%: Υ(2S) + γ
χb1(3P)	10513,4 ± 0,7	0^+	1^++	0	0	0	beobachtet: Υ(1S) + γ, Υ(2S) + γ, Υ(3S) + γ
Zb(10610)	10607,2 ± 2,0	1^+	1^+−	0	0	0
Zb(10650)	10652,2 ± 1,5	1^+	1^+−	0	0	0

Tensor-Mesonen

Teilchen	Masse (MeV/c^2)	${\displaystyle I^{G}}$	${\displaystyle J^{PC}}$	${\displaystyle S}$	${\displaystyle C}$	${\displaystyle B'}$	zerfällt vorwiegend in (>5 % der Zerfälle)
f2(1270)	1275,5 ± 0,8	0^+	2^++	0	0	0	84%: π + π 11%: π + π + π + π 5%: K + K
a2(1320)	1318,3 ± 0,6	1^−	2^++	0	0	0	70%: π + π + π 14%: η + π 11%: ω + π + π 5%: K + K
f′2(1525)	1517,4 ± 2,5	0^+	2^++	0	0	0	89%: K + K 10%: η + η
η2(1645)	1617 ± 5	0^+	2^−+	0	0	0
π2(1670)	1670,6 ± 2,9	1^−	2^−+	0	0	0	96%: π + π + π
a2(1700)	1705 ± 40	1^−	2^++	0	0	0
η2(1870)	1842 ± 8	0^+	2^−+	0	0	0
π2(1880)	1874 ± 26	1^−	2^−+	0	0	0
f2(1950)	1936 ± 12	0^+	2^++	0	0	0
f2(2010)	2011 ± 80	0^+	2^++	0	0	0
f2(2300)	2297 ± 28	0^+	2^++	0	0	0
f2(2340)	2345 ± 50	0^+	2^++	0	0	0
K2^*(1430)^+	1427,3 ± 1,5	^1⁄2	2^+	+1	0	0	50%: K + π 25%: K^*(892) + π 13%: K^*(892) + π + π 9%: K + ρ
K2^*(1430)^0	1432,4 ± 1,3	^1⁄2	2^+	+1	0	0	50%: K + π 25%: K^*(892) + π 13%: K^*(892) + π + π 9%: K + ρ
K2(1770)	1773 ± 8	^1⁄2	2^−	+1	0	0	dominant: K2^*(1430) + π
K2(1820)	1819 ± 12	^1⁄2	2^−	+1	0	0
D2^*(2460)^0	2460,7 ± 0,4	^1⁄2	2^+	0	+1	0	beobachtet: D^+ + π^− beobachtet: D^*(2010)^+ + π^−
D2^*(2460)^+	2465,4 ± 1,3	^1⁄2	2^+	0	+1	0	beobachtet: D^0 + π^+ beobachtet: D^*(2007)^0 + π^+
Ds2^*(2573)^+	2569,1 ± 0,8	0	2^+	+1	+1	0	beobachtet: D^0 + K^+
B2^*(5747)^+	5737,2 ± 0,7	^1⁄2	2^+	0	0	+1	beobachtet: B^0 + π^+ beobachtet: B^*^0 + π^+
B2^*(5747)^0	5739,5 ± 0,7	^1⁄2	2^+	0	0	+1	dominant: B^+ + π^− dominant: B^*^+ + π^−
Bs2^*(5840)^0	5839,85 ± 0,12	0	2^+	−1	0	+1	dominant: B^+ + K^−
χc2(1P)	3556,17 ± 0,07	0^+	2^++	0	0	0	19%: J/ψ(1S) + γ
ψ2(3823)	3822,2 ± 1,2	0^−	2^−−	0	0	0	beobachtet: χc1 + γ
χc2(3930)	3922,2 ± 1,0	0^+	2^++	0	0	0
χb2(1P)	9912,21 ± 0,31	0^+	2^++	0	0	0	19%: Υ(1S) + γ
Υ2(1D)	10163,7 ± 1,4	0^−	2^−−	0	0	0	beobachtet: Υ(1S) + γ + γ
χb2(2P)	10268,65 ± 0,50	0^+	2^++	0	0	0	9%: Υ(2S) + γ 6%: Υ(1S) + γ
χb2(3P)	10524,0 ± 0,8	0^+	2^++	0	0	0

Anmerkungen zu den neutralen Kaonen

Bei den neutralen Kaonen treten zwei Komplikationen auf:^[30]

• Wegen der Mischung der neutralen Kaonen sind das K_S und das K_L keine Eigenzustände der Strangeness. Sie sind aber Eigenzustände der schwachen Kraft, die für ihren Zerfall verantwortlich ist. Daher haben nur diese Teilchenzustände eine bestimmte Lebensdauer.
• Die in der Tabelle angegebenen Linearkombinationen für das K_S und das K_L sind nur näherungsweise richtig, da es eine kleine Korrektur auf Grund der CP-Verletzung gibt. Siehe CP-Verletzung bei Kaonen.

Diese Effekte gibt es grundsätzlich auch bei anderen Flavour-neutralen Mesonen. Die schwachen Eigenzustände werden allerdings nur bei den Kaonen als eigene Teilchen betrachtet, da sie drastisch unterschiedliche Lebensdauern haben.^[30]

Anmerkung zu (fehlenden) Mesonen mit Top-Quarks

Auch wenn die Quark-Zusammensetzungen dt, ut, st, ct, bt, td, tu, ts, tc, tb und tt von der Notation möglich sind, gibt es keine Mesonen mit Top-Quark-Inhalt, da dieses Quark im Gegensatz zu allen anderen Quarks weit vor der Zeit zerfällt, die benötigt wird, um Hadronen (Mesonen oder Baryonen) zu bilden.

Siehe auch

• Liste der Baryonen

Literatur

• K. Namakura et al. (Particle Data Group): Review of Particle Physics. In: Journal of Physics G. 37. Jahrgang, 7A, 2010, S. 075021, doi:10.1088/0954-3899/37/7A/075021, bibcode:2010JPhG...37g5021N. 
• M.S. Sozzi: Discrete Symmetries and CP Violation: From Experiment to Theory. Oxford University Press, 2008, ISBN 0-19-929666-9, Parity, S. 15–87. 
• M.S. Sozzi: Discrete Symmetries and CP Violation: From Experiment to Theory. Oxford University Press, 2008, ISBN 0-19-929666-9, Charge Conjugation, S. 88–120. 
• M.S. Sozzi: Discrete Symmetries and CP Violation: From Experiment to Theory. Oxford University Press, 2008, ISBN 0-19-929666-9, CP-Symmetry, S. 231–275. 
• K. Gottfried, V.F. Weisskopf: Concepts of Particle Physics. Band 2. Oxford University Press, 1986, ISBN 0-19-503393-0, Hadronic Spectroscopy: G-parity, S. 303–311. 
• J.W. Cronin: CP Symmetry Violation – The Search for its origin. (PDF; 277 kB) In: Nobel Lecture. The Nobel Foundation, 1980, abgerufen am 21. Juni 2011. 
• V.L. Fitch: The Discovery of Charge-Conjugation Parity Asymmetry. (PDF; 110 kB) In: Nobel Lecture. The Nobel Foundation, 1980, abgerufen am 21. Juni 2011. 
• M. Gell-Mann: A Schematic of Baryons and Mesons. In: Physics Letters. 8. Jahrgang, Nr. 3, 1964, S. 214–215, doi:10.1016/S0031-9163(64)92001-3, bibcode:1964PhL.....8..214G. 
• E. Wigner: On the Consequences of the Symmetry of the Nuclear Hamiltonian on the Spectroscopy of Nuclei. In: Physical Review. 51. Jahrgang, Nr. 2, 1937, S. 106–119, doi:10.1103/PhysRev.51.106, bibcode:1937PhRv...51..106W. 
• W. Heisenberg: Über den Bau der Atomkerne I. In: Zeitschrift für Physik. 77. Jahrgang, Nr. 1-2, 1932, S. 1–11, doi:10.1007/BF01342433, bibcode:1932ZPhy...77....1H. 
• W. Heisenberg: Über den Bau der Atomkerne II. In: Zeitschrift für Physik. 78. Jahrgang, Nr. 3-4, 1932, S. 156–164, doi:10.1007/BF01337585, bibcode:1932ZPhy...78..156H. 
• W. Heisenberg: Über den Bau der Atomkerne III. In: Zeitschrift für Physik. 80. Jahrgang, Nr. 9-10, 1932, S. 587–596, doi:10.1007/BF01335696, bibcode:1933ZPhy...80..587H. 

Weblinks

• Particle Data Group – The Review of Particle Physics

Einzelnachweise

1. P.A.Zyla et al. (2020): Particle listings – π^± (PDF; 117 kB)
2. P.A.Zyla et al. (2020): Particle listings – π⁰ (PDF; 95 kB)
3. K.A. Olive et al. (2015): Particle listings – η (PDF; 149 kB)
4. J. Beringer et al. (2012): Particle listings – η′ (PDF; 174 kB)
5. M. Tanabashi et al. (2018): Particle listings – η_c (PDF; 214 kB)
6. M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – η_b (PDF; 60 kB)
7. K.A. Olive et al. (2015): Particle listings – K^± (PDF; 337 kB)
8. K.A. Olive et al. (2015): Particle listings – K⁰ (PDF; 69 kB)
9. K.A. Olive et al. (2015): Particle listings – K_S⁰ (PDF; 135 kB)
10. K.A. Olive et al. (2015): Particle listings – K_L⁰ (PDF; 413 kB)
11. M. Tanabashi et al. (2018): Particle listings – D^± (PDF; 375 kB)
12. C. Patrignani et al. (2016): Particle listings – D⁰ (PDF; 687 kB)
13. M. Tanabashi et al. (2018): Particle listings – D_s^± (PDF; 279 kB)
14. P.A. Zyla et al. (2020): Particle listings – B^± (PDF; 1,38 MB)
15. P.A. Zyla et al. (2020): Particle listings – B⁰ (PDF; 1,65 MB)
16. P.A. Zyla et al. (2020): Particle listings – B_s⁰ (PDF; 562 kB)
17. M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – B_c^± (PDF; 112 kB)
18. J. Beringer et al. (2013): Particle listings – ρ (PDF; 180 kB)
19. J. Beringer et al. (2012): Particle listings – ω(782) (PDF; 182 kB)
20. M. Tanabashi et al. (2018): Particle listings – φ (PDF; 218 kB)
21. C. Patrignani et al. (2016): Particle listings – J/ψ (PDF; 494 kB)
22. J. Beringer et al. (2012): Particle listings – Υ(1S) (PDF; 101 kB)
23. C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – K^*(892) (PDF; 117 kB)
24. C. Patrignani et al. (2016): Particle listings – D^*(2010)^± (PDF; 58 kB)
25. C. Patrignani et al. (2016): Particle listings – D^*(2007)⁰ (PDF; 51 kB)
26. K.A. Olive et al. (2014): Particle listings – D_s^*± (PDF; 48 kB)
27. M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – B^* (PDF; 38 kB)
28. J. Beringer et al. (2012): Particle listings – B_s^* (PDF; 37 kB)
29. C. Patrignani et al. (2016) and 2017 update: Rewiews – Non q-qbar mesons (PDF; 125 kB)
30. J.W. Cronin (1980)