Hiperón

Clasificación
Partículas elementales Fermión Hadrón Barión Hiperón

Los hiperones son cualquier barión que contiene uno o más quarks strange, pero no los quarks charm, top o bottom (a diferencia, por ejemplo, de los protones y neutrones, compuestos solo por quarks up y down, mucho más ligeros).^[1]​ Los hiperones son altamente inestables y en fracciones de segundo se descomponen en bariones más estables como protones, neutrones; o en mesones como el pion.^[2]​

El término «hiperón» fue inventado por Louis Leprince-Ringuet en 1953, para indicar partículas más pesadas que un nucleón.

Un sistema ligado de hiperones y nucleones (protones y neutrones) forma un hipernúcleo,^[3]​ cuyos tiempos de vida medios son similares a los de los hiperones (del orden de 10^-10s).

Tabla de hiperones

_{Tomado de la tabla de partículas}

Estos son algunos de los hiperones, junto con sus desintegraciones hacia hadrones más ligeros

Partícula	Símbolo	Quarks	Spin	Masa en reposo (MeV/c²)	S	C	B	Vida media (s)	Desintegraciones más importantes
Xi neutra	${\displaystyle \mathrm {\Xi ^{0}} \,\!}$	${\displaystyle \mathrm {uss} \,\!}$	${\displaystyle {\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}}$	1.314,83	−2	0	0	2,90·10^-10	${\displaystyle {\begin{matrix}{}_{\Xi ^{0}\,\rightarrow \,\Lambda ^{0}+\pi ^{0}}&{}_{99,52\%}\\{}_{\Xi ^{0}\,\rightarrow \,\Sigma ^{0}+\gamma }&{}_{0,33\%}\end{matrix}}}$
Xi negativa	${\displaystyle \mathrm {\Xi ^{-}} \,\!}$	${\displaystyle \mathrm {dss} \,\!}$	${\displaystyle {\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}}$	1.321,31	−2	0	0	1,64·10^-10	${\displaystyle {\begin{matrix}{}_{\Xi ^{-}\,\rightarrow \,\Lambda ^{0}+\pi ^{-}}&{}_{99,88\%}\end{matrix}}}$
Omega	${\displaystyle \mathrm {\Omega ^{-}} \,\!}$	${\displaystyle \mathrm {sss} \,\!}$	${\displaystyle {\begin{matrix}{\frac {3}{2}}\end{matrix}}}$	1.672,45	−3	0	0	8,21·10^-11	${\displaystyle {\begin{matrix}{}_{\Omega ^{-}\,\rightarrow \,\Lambda ^{0}+K^{-}}&{}_{67,8\%}\\{}_{\Omega ^{-}\,\rightarrow \,\Xi ^{0}+\pi ^{-}}&{}_{23,6\%}\\\end{matrix}}}$
Omega encantada	${\displaystyle \mathrm {\Omega _{c}^{0}} \,\!}$	${\displaystyle \mathrm {ssc} \,\!}$	${\displaystyle {\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}}$	2.697,5	−2	+1	0	6,90·10^-14	${\displaystyle {\begin{matrix}{}_{\Omega _{c}^{0}\,\rightarrow \,\Sigma ^{+}+K^{-}+K^{-}+\pi ^{+}}&{}_{??\,\%}\\{}_{\Omega _{c}^{0}\,\rightarrow \,\Xi ^{0}+K^{-}+\pi ^{+}}&{}_{??\,\%}\\\end{matrix}}}$
Xi positiva encantada	${\displaystyle \mathrm {\Xi _{c}^{+}} \,\!}$	${\displaystyle \mathrm {usc} \,\!}$	${\displaystyle {\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}}$	2.468	−1	+1	0	4,42·10^-13	${\displaystyle {\begin{matrix}{}_{\Xi _{c}^{+}\,\rightarrow \,\Xi ^{0}+\pi ^{+}+\pi ^{0}}&{}_{??\,\%}\\{}_{\Xi _{c}^{+}\,\rightarrow \,\Xi ^{0}+e^{+}+\nu _{e}}&{}_{??\,\%}\\\end{matrix}}}$
Xi neutra encantada	${\displaystyle \mathrm {\Xi _{c}^{0}} \,\!}$	${\displaystyle \mathrm {dsc} \,\!}$	${\displaystyle {\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}}$	2.471	−1	+1	0	1,12·10^-13	${\displaystyle {\begin{matrix}{}_{\Xi _{c}^{0}\,\rightarrow \,p+K^{-}+K^{-}+\pi ^{+}}&{}_{??\,\%}\\{}_{\Xi _{c}^{0}\,\rightarrow \,\Lambda ^{0}+K_{S}^{0}}&{}_{??\,\%}\\\end{matrix}}}$
Lambda neutra	${\displaystyle \mathrm {\Lambda ^{0}} \,\!}$	${\displaystyle \mathrm {uds} \,\!}$	${\displaystyle {\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}}$	1.115,68	−1	0	0	2,63·10^-10	${\displaystyle {\begin{matrix}{}_{\Lambda ^{0}\,\rightarrow \,p+\pi ^{-}}&{}_{63,9\%}\\{}_{\Lambda ^{0}\,\rightarrow \,n+\pi ^{0}}&{}_{35,8\%}\end{matrix}}}$
Sigma positiva	${\displaystyle \mathrm {\Sigma ^{+}} \,\!}$	${\displaystyle \mathrm {uus} \,\!}$	${\displaystyle {\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}}$	1.189,37	−1	0	0	8,01·10^-11	${\displaystyle {\begin{matrix}{}_{\Sigma ^{+}\,\rightarrow \,p+\pi ^{0}}&{}_{51,57\%}\\{}_{\Sigma ^{+}\,\rightarrow \,n+\pi ^{+}}&{}_{48,31\%}\end{matrix}}}$
Sigma neutra	${\displaystyle \mathrm {\Sigma ^{0}} \,\!}$	${\displaystyle \mathrm {uds} \,\!}$	${\displaystyle {\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}}$	1.192,64	−1	0	0	7,4·10^-20	${\displaystyle {\begin{matrix}{}_{\Sigma ^{0}\,\rightarrow \,\Lambda ^{0}+\gamma }&{}_{100\%}\end{matrix}}}$
Sigma negativa	${\displaystyle \mathrm {\Sigma ^{-}} \,\!}$	${\displaystyle \mathrm {dds} \,\!}$	${\displaystyle {\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}}$	1.197,45	−1	0	0	1,48·10^-10	${\displaystyle {\begin{matrix}{}_{\Sigma ^{-}\,\rightarrow \,n+\pi ^{-}}&{}_{99,84\%}\\{}_{\Sigma ^{-}\,\rightarrow \,n+e^{-}+{\bar {\nu }}_{e}}&{}_{0,1\%}\end{matrix}}}$

Véase también

• Física
• Física de partículas
• Modelo estándar
• Cromodinámica cuántica
• Anexo:Tabla de partículas

Notas y referencias

1. Genaro Toledo, La materia y sus nuevas estructuras, pp. 10-11. Véase: https://copitarxives.fisica.unam.mx/TS0011ES/Toledo.pdf
2. N. N. Scoccola, Teoría mesónica de la interacción nuclear. Véase: https://www3.uji.es/~planelle/APUNTS/QQ/Potencial_Yukawa.pdf
3. Annual Review of Nuclear and Particle Science Vol. 28: 1-32 (December 1978).

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• Datos: Q626719