Eine Observable (lateinisch observabilis ‚beobachtbar‘) ist in der Physik, insbesondere der Quantenphysik, der formale Name für eine Messgröße und den ihr zugeordneten Operator (siehe auch hermitescher Operator), die im Zustandsraum, einem Hilbertraum, wirken.[1] Beispiele sind die Energie, die Ortskoordinaten, die Koordinaten des Impulses und die Komponenten des Spins eines Teilchens.
Von-Neumannsche Theorie
Im traditionellen von-Neumannschen mathematischen Formalismus der Quantenmechanik werden Observable durch selbstadjungierte, dicht definierte lineare Operatoren
auf einem Hilbertraum
dargestellt. Diese Theorie verallgemeinert die Bornsche Wahrscheinlichkeitsinterpretation.
Das Ergebnis einer Messung der Observablen
eines quantenmechanischen Systems, dessen Zustand durch einen normierten Vektor
beschrieben wird (Wellenfunktion in Bra-Ket-Notation), ist zufällig. Die Wahrscheinlichkeit, mit der ein bestimmter Messwert
auftreten kann, ist gegeben durch die Wahrscheinlichkeitsverteilung
![{\displaystyle P[a]=\langle \Psi |\lambda _{A}(a)|\Psi \rangle }](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e1f1a470d1013021bc0b75c29dbe2e2365957fff)
wobei
das Spektralmaß von
nach dem Spektralsatz bezeichnet.
Wird der quantenmechanische Zustand des Systems allgemeiner durch einen Dichteoperator
beschrieben, so ist die Wahrscheinlichkeitsverteilung des Messergebnisses gegeben durch
![{\displaystyle P[a]=\operatorname {Spur} (\lambda _{A}(a)\,\rho )}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/6a9ac3f513b88accd063f643754a2d39ff1bf09d)
wobei
die Spurabbildung bezeichnet.
Der Erwartungswert
des Messergebnisses, also der Erwartungswert der Wahrscheinlichkeitsverteilung
, ist gegeben durch
bzw. durch
.
Die Standardabweichung
, auch
, der Observablen
ist die Wurzel aus der mittleren quadratischen Abweichung der Einzelwerte
vom Erwartungswert
, also
bzw. ![{\displaystyle {\sqrt {{\text{Spur}}((A-\langle A\rangle )^{2}\rho )}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/fcec16a0053f113d3890058484268d34fad0abe9)
Im Spezialfall, dass das Spektrum von
diskret und einfach ist, sind die möglichen Messergebnisse die Eigenwerte von
. Die Wahrscheinlichkeit, den Eigenwert
als Messergebnis zu finden, lautet dann
bzw.
, wobei
einen normierten Eigenvektor zum Eigenwert
bezeichnet.
Beispiele:
- Der Observablen „Ort“ eines Teilchens in einer Dimension entspricht (in Ortsdarstellung) der Multiplikationsoperator mit
über dem Lebesgue-Raum
, der Ortsoperator.
- Der Observablen „Impuls“ eines Teilchens in einer Dimension entspricht (in Ortsdarstellung) der Differentialoperator
über
; genauer gesagt dessen selbstadjungierte Fortsetzung, der Impulsoperator. Hierbei bezeichnet
das reduzierte Plancksche Wirkungsquantum.
- Der Observablen „Energie“ entspricht der Hamiltonoperator.
Beschreibung durch POVM
Die Beschreibung von Zeitmessungen passt nicht in den traditionellen von-Neumann’schen Formalismus, z. B. der Ankunftszeit eines Teilchens in einem Detektor. Eine genauere realistische formale Modellierung realer Experimente zeigt, dass auch die meisten realen Messungen an Quantensystemen nicht genau durch von-Neumann’sche Observable beschrieben werden. Diese Defekte behebt die allgemeinere Beschreibung quantenmechanischer Observablen durch POVM.
Zusammenhang mit dem Kommutator
Abhängig vom Wert ihres Kommutators (genauer: vom Wert des Kommutators ihrer Operatoren) bezeichnet man zwei Observable als:
- kommutierende bzw. vertauschende Observable, wenn ihr Kommutator den Wert 0 hat. Sie sind kommensurabel, d. h. sie können gleichzeitig beliebig genau gemessen werden. Siehe auch Vollständiger Satz kommutierender Observablen.
- inkommensurable bzw. nicht vertauschende Observable, wenn ihr Kommutator einen Wert ungleich 0 hat; sie können nicht gleichzeitig beliebig genau gemessen werden.
Literatur
Einzelnachweise
- ↑ Jürgen Audretsch: Verschränkte Systeme. Wiley-VCH, Weinheim 2005, ISBN 3-527-40452-X.